Die zweidimensionale Schwingerkette
- Zwei gekoppelte Schwinger mit viskoser Dämpfung:
- Standardbeispiel mit
Dämpfern
- Bewegungsgleichungen
- in Matrixform
- mit
- Ansatz
- ergibt
- Vereinfachung durch Einführung dimensionsloser
Größen
- liefert
- nichttriviale Lösungen für verschwindende
Determinante →
- Lösungen des charakteristischen Polynoms:
- allgemein
- vier Lösungen (u.U. nicht alle
verschieden)
- reell oder paarweise konjugiert komplex
- Veranschaulichung
- Ausschnittsvergrößerung
- große Dämpfung (D = 1.5)
- vier negative Lösungen
- Kriechfall für beide Eigenfunktionen
- mittlere Dämpfung (D = 0.75)
- zwei negative Lösungen
- → Kriechen in einer Eigenfunktion
- ein Paar konjugiert komplex mit negativem
Realteil
- → eine gedämpfte Schwingung
- kleine Dämpfung (D = 0.25)
- keine reellen Lösungen
- zwei Paare konjugiert komplex mit negativem
Realteil
- → beide Eigenfunktionen sind gedämpfte
Schwingungen
- betrachten i.f. nur noch kleine Dämpfung (D =
0.25) mit Lösung
- η1,2 = -0.3792 ± j
0.9453
- η3,4 = -0.8708 ± j
1.4606
sortieren nach (positivem) Imaginärteil
- Bedeutung der komplexen Lösung:
- betrachten η1 = -0.3792 + 0.9453 j
→
- λ = η1
ω0 = -0.3792 ω0 + 0.9453 j
ω0
- Einsetzen in Ansatz →
- gedämpfte Schwingung mit Frequenz 0.9453
ω0 und Dämpfung δ = 0.3792
ω0
- konjugiert komplexe Lösung η2
liefert gleiche Schwingung
- Eigenfunktionen bei schwacher Dämpfung D = 0.25:
- Einsetzen von η1 in das homogene
Gleichungssystem liefert den 1. Eigenvektor
- Eigenschwingung damit insgesamt
- Umschreiben von 1,2 in
Polardarstellung
- Damit wird aus x1,2(t)
- Der Realteil von x1(t) liefert dann folgende relle
Lösung
- Analog erhält man für den 2. Eigenvektor
- Daher lautet die 2. Eigenschwingung
- Interpretation:
- Eigenschwingungen im Bild (mit ω0 =
1/s)
- beide Massen beschreiben eine gedämpfte
Schwingung jeweils mit gleicher Frequenz und gleichem
Abklingfaktor
- ihre Amplituden entsprechen etwa den
ungedämpften Bewegungen, aber ihre Schwingungen sind
gegeneinander phasenverschoben